Gratias tibi ago pro natura.com adire.Versionem navigatoris limitata CSS auxilio uteris.Ad optimam experientiam commendamus ut navigatro renovato uteris (vel inactivare Compatibilitas Modus in Penitus Rimor).Praeterea, ad sustentationem permanentem, situm sine stylis et JavaScript ostendemus.
Simul labitur carousel trium ostentat.Bullae Priore et Posteriore utere ut per tres lapsus tempore moveantur, vel globulis lapsus utere in fine, ut per tres lapsus tempore moveatur.
Impedimentum laser directum (DLIP) coniunctum cum structurae superficiei periodicae laser inductae (LIPSS) creationem superficierum functionis pro variis materiis permittit.The throughput of the processus plerumque augetur per potentiam laseris altiorem mediocris.Sed hoc ducit ad cumulum caloris, qui attingit asperitatem et figuram consequentis superficiei exemplaris.Ideo necesse est singillatim perscrutari vim temperaturae subiectae in morphologia elementorum fabricatorum.In hoc studio, superficies ferrea erat linea-patternata cum ps-DIP ad 532 um.Ad investigandum effectum temperaturae subiectae in topographia inde resultante, lamina calefactoria adhibita ad temperiem temperandam adhibita est.Calefaciens ad 250 \(^{\circle }\)С ad notabilem diminutionem in profunditate structurarum formatarum ab 2.33 ad 1.06 µm.Deminutio consociata cum specie diversorum generum ABSURDIS secundum intentionem granorum substrati et superficiei oxidationis laser-ductus.Hoc studium magnum effectum temperaturae subiectae ostendit, quod etiam expectatur, cum curatio superficiei exercetur in summa potentia laser mediocris ad calorem cumulationis effectus creandi.
Superficies tractandi methodi in ultrashort pulsus laser irradiatione fundatae sunt in fronte scientiae et industriae propter facultatem ad emendandas proprietates superficiei materiae maximi momenti pertinentes 1 .Praesertim laser inductus consuetudo functionis superficiei est status-of-artis per amplitudinem sectorum industrialium et applicatione missionum 1,2,3.For example, Vercillo et al.Proprietates anti-vico in titanium mixturas demonstratae sunt applicationes aerospace innixas in superhydrophobicity laser-inducta.Epperlein et al retulit lineas nanosizatas a superficie laseris structurae productas posse incrementum vel inhibitionem in speciminibus ferreis biofilm movere.praeterea Guai et al.etiam proprietates opticas cellularum solarium organicarum emendavit.6 Sic structura laser permittit productionem summi solutionis elementorum structurarum per ablationem materiae superficiei moderatam.
Laser apta technicis structuris ad huiusmodi superficies periodicas structuras producendas directa est laser interventus effingens (DLIP).DLIP fundatur in prope-superficie impedimento duorum vel plurium radiorum laseris ad formandas superficies formandas cum characteribus in micrometris et nanometris notis.Secundum numerum et polarizationem radiorum laseris, DLIP designare et variam structurarum superficierum topographicarum creare potest.Accedere promissum est DLIP structuras coniungere cum structurae superficiei periodicae laser inductae (LIPSS) ad topographiam superficiem creare cum hierarchy multiplici structurae 8,9,10,11,12.In natura hae hierarchiae ostensae sunt ut etiam melius perficiatur quam exemplaribus singularibus 13 .
Munus labellum obnoxium est processui auto-ampliificanti (positivi feedback) secundum incrementum prope-superficiem modulationis intensio radiophonicae distributionis.Hoc ob incrementum in nanoroughness, ut numerus pulsuum applicatorum laser pulsus 14, 15, 16. Occurrit modulatio maxime propter immissionem undae emissae cum agro electromagnetico 15, 17,18,19,20,21 refracto. dispersos fluctus components vel superficies plasmons.Formatio ABSURDUS leo pulsu22,23 etiam afficitur.Speciatim, superiores vires laser mediocris necessariae sunt pro magno curationum summarum fructibus.Hoc plerumque usum repetitae magnae rates, id est in ambitu MHz.Quocirca tempus spatium inter pulsus laser pulsus brevius est, quod ad calefactionem cumulationis effectus 23, 24, 25, 26. effectum ducit ad altiorem incrementum in superficie temperatura, quod insigniter afficit mechanismum in laser ablatione formantem.
In priore opere, Rudenko et al.et Tzibidis et al.Mechanismus ad structuras convectivas formandas discutitur, quae magis magisque augeri debet quam calor cumulus augetur 19,27.praeterea Bauer et al.Referunt quantitatem criticam caloris cumulus cum structurarum superficierum micron.Quamvis haec formatio processus structurae scelerisquely inducta sit, plerumque credendum est ubertatem processus simpliciter emendari posse, repetita rate28 augendo.Quamquam hoc, vicissim, sine notabili augmento caloris repositionis effici non potest.Propterea processus consilia, quae topologiam multiplicem praebent, ad superiores repetitiones rates portari non possunt, quin processus in motu et structura formation9 mutato 9.12.Hac de re, magni momenti est investigare quomodo temperatura subiecta ad processum formationis DLIP afficit, praesertim cum formationem superficiei iacuit ob simultaneam LIPSI formationem.
Propositum huius studii erat aestimare effectum temperaturae subiectae in topographia superficiei consequentis durante DLIP processus ferro immaculati utendi ps pulsus.In processu laseris, temperatus substrati exempli ad 250 \(^\circ\)C admotus est utens laminam calefactionem.Structurae superficies inde a microscopio confocale, microscopio electronico perspicientes, et spectroscopio-radii X-radii industriae dispersivae notatae sunt.
In prima experimentorum serie, substratum chalybeum discursum est utens duorum trabem DLIP configurationem cum spatio spatiali 4.5 µm et temperatura subiecta \(T_{\mathrm{s}}\) 21 \(^{\circ. }\)C, in sequentibus ad superficiem «exactum» referri.In hoc casu, pulsum aliudque \(o_{\mathrm {p}}\) est distantia duorum pulsuum ut functio magnitudinis maculae.Variat ab 99.0% (100 pulsus per positione) ad 99.67% (300 pulsus per positionem).In omnibus casibus, apicem energiae densitatis \(\Phi _\mathrm {p}\) = 0.5 J/cm\(^2\) (pro aequivalenti Gaussiano sine impedimento) et repetitio frequentia f = 200 kHz adhibita sunt.Directio polarizationis trabis laseris est parallela motui positionis tabulae (Fig. 1a)), quae parallela est directioni geometriae linearis, quae a duobus trabibus impedimento exemplaris creatae est.Imagines repraesentativae structurarum consecutarum utentes microscopio inspecto (SEM) in Figuris monstrantur.1a-c.Ad analysin SEM imaginum fulciendam in terminis topographiae, Fourieriani transformat (FFTs, in insulis obscuris ostensis) in structuris aestimandis fiebant.In omnibus casibus, Geometria proveniens DIP cum spatio spatio 4.5 µm apparebat.
Casus enim \(o_{\mathrm {p}}\) = 99.0% in area obscuriore Fig.1a, secundum positionem impedimenti maximi, observare potest striatus in structuras parallelas minores.Alternantur nexibus clarioribus in topographia nanoparticulae obductis.Quoniam structura parallela inter striatus videtur perpendicularis ad polarizationem trabis laseris et periodum habet \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) 418\(\pm 65\) nm, leviter. minus quam necem laser (\lambda\) (532 um) vocari potest LIPSS frequentia loci humili (LSFL-I)15,18.LSFL-I signum sic dicti generis in FFT producit, "s" spargens 15, 20.Signum ergo perpendiculum est elemento verticali centrali valido, quod rursus ab DLIP structura generatur (\(\Lambda _{\mathrm {DLIP}}\) \(\approx\) 4.5 µm).Signum generatum ex structurae linearis exemplaris DIIP in imagine FFT ad "DIIP-type" refertur.
SEM imagines structurarum superficiei utentes DLIP creatae.Vertex energiae densitatis est \(\Phi _\mathrm{p}\) = 0.5 J/cm\(^2\) (ad aequivalentem Gaussian non strepitum) et repetitio rate f = 200 kHz.Imagines specimen praebeant tortor, polarizationem et operies.Motus localizationis phase signatur in sagitta nigra (a).Insitum nigrum demonstrat respondentem FFT ex 37.25\(\times\) 37.25 µm SEM imaginem (ostensum est dum unda vectoris fiat \(\vec {k}\cdot (2\pi )^ {-1}\) = 200 um).Processus parametri in unaquaque figura indicantur.
In figuram I longius aspicientes, videre potes quod cum \(o_{\mathrm {p}}\) LINO augetur, signum sigmoidea contractior ad x-axem FFT est.Reliqua LSFL-I magis tendit parallela.Praeterea intensio relativa signi generis s-typi decrevit et intensio signi DLIP-typi aucta est.Hoc ob fossae magis magisque increbrescentes.Signum quoque x-axis inter genus s et centrum debet ex structura eadem orientationis ac LSFL-I venire, sed longiore tempore (\(\Lambda _\mathrm{b}\) \(\approx \ ) 1.4 ± 0.2 µm) ut in Figura 1c.Ideo ponitur forma fovearum formatio eorum in medio fossae.Novus pluma etiam in alta frequentia ordinatae (large wavenumber) apparet.Signum ex parallelis circulis in declivia fossae venit, maxime ob incidentium intercursum et deinceps lucem in declivia reflexa 9 .In sequentibus, hae circulorum notantur LSFL \ (_ \ mathrm {ore} \), et eorum significationibus - per genus -s \ (_ {\mathrm{p)) \).
In proximo experimento, temperatura exempli ad 250 °C redacta est sub superficie sic dicta "calefacta".Structura secundum eundem modum militarium processuum facta est cum experimentis in praecedente articulo (Fig. 1a-1c).Imagines SEM topographiae resultantes depingunt ut in Fig. 1d-f.Calefacit specimen ad 250 C incrementum in specie LSFL, cuius directio est parallela polarizationi laseris.Hae structurae ut LSFL-II notari possunt et spatialem periodum habent \(\Lambda _\mathrm {LSFL-II}\) inter 247 ± 35 nm.Signum LSFL-II in FFT non exhibetur ob frequentiam summi modi.Sicut \(o_{\mathrm {p}}\) auctum ab 99.0 ad 99.67\(\%\) (Fig. 1d-e), latitudo cohortis clarae aucta est, quae ad speciem signi DLIP plus enim frequentiis excelsis.wavenumbers (infra frequentiis) et sic versus centrum FFT derivabit.Ordines fovearum in Fig. 1d esse possunt praecursores sulci sic dicti ad perpendiculum LSFL-I22, 27. formati.Praeterea LSFL-II brevior et irregulariter formata facta videtur.Nota etiam quod mediocris magnitudinis lucida vincula cum morphologia nanograin minor est in hoc casu.Amplitudo praeterea horum nanoparticulorum distributio evasit minus dispersa (vel ad minus agglomerationem particulae) quam sine calefactione.Qualialiter, hoc aestimari potest, comparantibus respective figuris 1a, d vel b, e.
Cum aliudque \(o_{\mathrm {p}}\) amplius ad 99.67% auctum (Fig. 1f), topographia distincta paulatim emersit ob sulcos magis magisque conspicuos.Sulci autem hi minus ordinati et minus profunde quam in Fig.Humilis discrepantia inter lucem et tenebras imaginis in qualitate demonstrat.Hi eventus ulterius adiuvantur debiliore et dispersiore signo ordinatim FFT in Fig. 1f comparati FFT in c.Minores striae etiam in calefactione manifestae sunt, cum figuras 1b et e comparantes, quod postea microscopio confocal confirmatum est.
Praeter experimentum priorem, polarizationem trabis laseris rotata est per 90 \(^{\circ.}\), quae polarisationi directionem movere perpendicularis ad suggestum positionis effecit.Pridie fici.2a-c primos gradus formationis structurae ostendit, \(o_{\mathrm {p}}\) = 99.0% in igni (a), calefacto (b) et calefacto 90\(^{\ circ }\ ) — Cas. cum revolventis copiae variarum factionum collectae (c).Ut structurarum nanotopographiam visualizem, areae quadratae coloratis notatae in Figuris monstrantur.2d, in scala aucta.
SEM imagines structurarum superficiei utentes DLIP creatae.Processus parametri idem sunt ac in Fig.1.Imago specimen temperaturae \(T_s\), polarisationis et leguminis aliudque \(o_\mathrm{p}\) ostendit.Figurae nigrae iterum demonstrat correspondentiam transformationis Fourieriani.Imagines in (d)-(i) magnificationes in locis notatis (a)-(c).
Hoc in casu videri potest structuras in locis obscurioribus Fig. 2b, c sensitivas esse polarizationes ac propterea intitulatum LSFL-II14, 20, 29, 30. Egregie etiam LSFL-I orientationem revolvi (. Fig. 2g, i), quod videri potest ex orientatione signo s-typi in correspondente FFT.Sed latitudo periodi LSFL-I maior periodo b comparata apparet, eiusque extensio versus minora periodos in Fig. 2c movetur, ut signo speciei latius patente indicatur.Ita, sequens LSFL periodus spatialis observari potest in sample in diversis temperaturis calefactionibus: \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) = 418\(\pm 65\) nm ad 21 ^{ \circ. }\ )C (Fig. 2a), \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) = 445\(~\pm\) 67 nm et \(\Lambda _{\mathrm{LSFL-II. }} \) = 247 ± 35 um ad 250°C (Fig. 2b) pro polarizatione s.E contra, spatium spatiale p-polarisationis et 250 \(^{\circ. ) nm et \(\Labda_{\mathrm{LSFL-II}}\) = 265±35 um (Fig. 2c).
Egregie eventus ostendunt solum augendo specimen temperaturae, morphologiam superficiem inter duo extrema flectere posse, inclusa (i) superficie, quae solum elementa LSFL-I et (ii) aream opertam LSFL-II.Quia formatio huius generis particularis LASCIVIA in superficiebus metallis consociata cum stratis superficiei oxydatis, industria analysis X-radii dispersorum (EDX) facta est.Tabula 1 eventus compendiat consecutus.Quaelibet determinatio fit per plures saltem quattuor spectras in diversis locis in superficie exempli processitalis.Mensurae fiunt diversis temperaturis sample \(T_\mathrm{s}\) et diversis positionibus superficiei specimen continentes areas informis aut structas.Mensurae etiam informationes continent de profundioribus stratis unexidizatis quae directe infra aream fusilis tractatam iacent, sed intra penetrationem electronicorum profundissimae analysis EDX.Tamen notandum est EDX limitatum esse in sua facultate quantitatis oxygenii contentum, ergo hi valores hic tantum dare aestimationem qualitativum possunt.
Partes increatae exemplarium significantes quantitates oxygenii minime demonstraverunt temperaturis operantibus.Post curatio laseris, dolor gradus in omnibus casibus31 auctus est.Differentia compositionis elementalis inter exempla increata tam expectata fuit pro speciminibus chalybis commercialibus, et signanter superiores valores carbonum inventae sunt comparatae schedae fabricae pro AISI 304 ferro ob hydrocarbonam contaminationem.
Priusquam de causis possibilibus disseramus de profunditate ablationum sulcatum decrescentium et transitus ab LSFL-I ad LSFL-II, potentia spectris densitatis (PSD) et profile altitudinis adhibita sunt.
(i) Densitatis spectris (Q2D-PSD) superficiei quasi duo dimensiva normalizata demonstratur ut imagines SEM in figuris 1 et 2. 1 et 2. Cum PSD normalizata sit, decrementum summae signi debet esse. auctum in parte constanti (k \(\le\) 0.7 µm\(^{-1}\), non ostensa, ie lenitate.(ii) Correspondentes medium superficiei altitudinis profile.Sample temperatura \(T_s\), overlap \(o_{\mathrm {p}}\), et laser polarisation E relativa ad orientationem \(\vec {v}\) motuum suggestuum positionis omnibus insidiarum monstratur.
Ad quantitatem impressionem imaginum SEM, vis mediocris normalizata spectri generata est ex tribus saltem imaginibus SEM pro quolibet modulo statuto, inter omnes densitates spectralis (PSDs) in directione x vel y.In graphe respondente ostenditur in Fig. 3i exhibens frequentiam mutationem signi et collationem relativam ad spectrum.
Pridie fici.3ia, c, e, DLIP apicem crescit prope \(k_{\mathrm {DLIP}}~=~2\pi\) (4.5 µm)\(^{-1}\) = 1.4 µm \ (^{- 1}\) vel harmonicae superiores respondentes sicut LINO augetur \(o_{\mathrm{p))\).Augmentum fundamentalis amplitudinis cum maiore evolutione LRIB structurae coniungitur.Amplitudo harmonicarum superiorum cum declivitate clivi crescit.Ad functiones rectangulas in casibus limitandis, approximatio requirit maximum numerum frequentiarum.Ideo cacumen circa 1.4 µm\(^{-1}\) in PSD harmonicis correspondentibus adhiberi potest ut parametri qualitas pro sulci figura.
Contra, ut in Fig. 3(i)b, d, f, PSD specimen calidi specimen ostendit cacumina infirmiora et latiora, minus signo in respectivis harmonicis.praeterea in fig.3(i) f ostendit secundum signum harmonicum etiam fundamentale signum excedere.Hoc magis irregularem et minus pronunciatum DLIP structura exempli calidi (comparatur \(T_s\) = 21\(^^circ\)C, refert.Alterum notum est, quod sicut LINO \(o_{\mathrm {p}}\) augetur, inde LSFL-I significat mutationem versus minorem wavenumber (longiorem periodum).Hoc explicari potest per auctam arduitatem orarum modo Dlip et in angulo incidentiae consociatae locorum incremento 14,33.Sequens huius tenoris, signum LSFL-I dilatatio etiam explicari potuit.Praeter arduos, etiam areae planae in ima et supra cristas structurae lapsus sunt, permittens latius spatium LSFL-I.Pro materiae absorbentissimae, LSFL-I periodi plerumque aestimari solet;
ubi est angulus incidentiae, subscripta s et p ad diversas polarizationes 33 pertinentes.
Notandum quod planum incidentiae pro DLIP posita plerumque perpendicularis est ad motum suggesti positionis, ut in Figura 4 patet (vide sectionem Materialem et Methodi).Ergo s-polarizatio fere parallela est motui scenae, eique p-polarizatio perpendicularis est.Secundum aequationem.(1), pro s-polarizatione, expansio et transpositio LSFL-I signo versus pauciores fluctus numeros desiderantur.Hoc provenit aucto in theta et angulari \(theta \pm delta theta), ut fossa profunditas augetur.Hoc videri potest, collatis cacuminis LSFL-I in Fig. 3ia, c, e.
Secundum eventus in fig.1c, LSFL(_\mathrm{ore}\) visibile est etiam in correspondente PSD in fig.3ie.Pridie fici.3ig, h ostendit PSD pro p-polarizatione.Differentia cacumina in Dlip magis inter exempla calefacta et non ignita profertur.Hoc in casu, signum ab LSFL-I lapsis harmonicis superiorum cacuminis DLIP, addito signo prope necem permanentem.
Ut accuratius de eventibus disseramus, in Fig. 3ii ostendit altitudinem structuram ac inter pulsus altitudinis linearis DLIP inter pulsus distributionem in variis temperaturis.Profile altitudo verticalis superficiei consecuta est fere decem singularum altitudinum verticalium profiles circa centrum structurae DLIP.Pro qualibet temperatura applicata, altitudo structurae cum augmento venarum insidua crescit.Profile calefacti specimen striati ad apicem medium-ad-apicum (pvp) valorum 0.87 µm pro s-polarizatione et 1.06 µm pro p-polarizatione.E contra s-polarizationem et p-polarizationem exempli non experti ostendunt Lorem 1,75 µm et 2.33 µm, respective.Lorem correspondens figura in figura figurae pingitur.3ii.Quisque PvP mediocris computatur per octo fere singulas PvPs.
praeterea in fig.3iig,h, p-polarizationis altitudinis distributionem perpendicularis ad systematis positionis et motus sulcus ostendit.Directio p-polarizationis effectum positivum in profundo rimam habet, quia in paulo superius Lorem consequitur ad 2.33 µm comparatum cum polarizatione ad 1.75 µm pvp.Hoc vicissim correspondet striati et motus positionis suggesti systematis.Hic effectus causari potest ex minore structura in casu s-polarizationis comparato casu p-polarizationis (cf. Fig. 2f, h), de quo in sequenti sectione ulterius disputabitur.
Propositum disputationis est explicare decrementum profunditatis rimae ob mutationem in genere LIPS maxime (LSFL-I ad LSFL-II) in casu exemplarium calefactorum.Responde ergo sequentibus quaestionibus:
Ad primam quaestionem solvendam, necesse est machinas considerare responsales reductionis in ablatione.Pulsus unicus in incidenti normali, ablatio profunditatis sic describi potest;
ubi \(\delta _{\mathrm{E}}\) est vis penetrationis profunditas, \(\Phi) et \(\Phi _{\mathrm{th}}\) sunt effusio fluence et ablationis fluence. limen, respectively34.
Mathematice profunditas energiae penetrationis multiplicativum effectum habet in profundo ablatione, dum mutatio virium logarithmica effectum habet.Mutationes igitur fluences \(\Delta z\) non afficiunt quam diu \(\Phi ~\gg ~\Phi _{\mathrm{th}}\).Attamen valida oxidatio (exempli gratia, ex formatione oxydi chromii) ad validiora Cr-O35 vincula comparata vinculis Cr-Cr comparatis, ablationem liminis augens.Proinde \(\Phi ~\gg ~\Phi _{\mathrm {th}}\) non amplius satisfactum est, quod in ablationem profunditatem cum energia fluxa densitate decrescentem ad rapidam decrescentiam ducit.Praeterea relatio inter statum oxidationis et periodum LSFL-II cognoscitur, quae explicari potest per mutationes in ipso nanostructure et proprietatibus opticis superficiei per oxidationis superficiem causatis 30, 35..Ideo exacta superficialis distributio effusionis fluentiae (\Phi\) ob implicatas dynamicas commercii inter structurae tempus et crassitudinem iacuit oxydatis.Pro tempore, nanostructura valde movet distributionem energiae absorbentis fluxum propter acrem in agro auctum, excitationem plasmonum superficiei, lumen extraordinarium transferendi vel spargendi 17,19,20,21.Ergo \(\Phi\) valde inhomogeneum est juxta superficiem, et \(\delta _ {E}\) una effusio coëfficientis \(\alpha = \delta _{\mathrm {opt}} fieri non potest. ^ { -1} \approx \delta _{\mathrm{E}}^{-1}\) totius prope-superficiem voluminis.Cum crassitudo cinematographici cinematographici late pendet ex solidificatione temporis [26], nomenclatura effectus a temperatura sample dependet.Micrographae opticae in Figura S1 demonstratae in Materia Accessione mutationes proprietatum opticarum indicant.
Hi effectus partim breviorem fossam profunditatem explicant in parvis structurarum superficierum figurarum 1d, e et 2b, c et 3(ii)b, d, f.
LSFL-II notum est formare in semiconductoribus, dielectricis et materiis oxidationibus 14, 29, 30, 36, 37 formare.In casu, crassitudo iacuit oxydi superficiei maxime momenti30.Analysis EDX peracta formationem oxydi superficiei in superficie structa revelavit.Sic, pro speciminibus non ignitis, dolor ambiens conferre videtur formationi particularum gaseorum et partim formationi oxydi superficiei.Utraque res multum confert ad hunc processum.Contra, ad exemplaria calefacta, oxydi metallici variarum oxidationis (SiO\(_{\mathrm{2}}\), Cr\(_{\mathrm{n}} \)O\(_{\mathrm { m}}\ ), Fe\(_{\mathrm{n}}\)O\(_{\mathrm{m}}\), NiO, etc.Praeter stratum oxydatum requisitum, praesentia asperitatis subwavelength, maxime altae frequentiae localis IPSS (HSFL), necesse est ut intensionem modorum 14,30 subwavelength (d-type) formare necesse sit.Modus finalis intensio LSFL-II est functio amplitudinis amplitudinis et crassitudinis oxydi.Causa huius modi est longinquum impedimentum lucis dispersae ab HSFL et lumine refracto in materiam et propagationem intra superficiem materialem dielectricam 20,29,30.SEM imagines orae superficiei exemplaris in Figura S2 in sectione Materiali additamenta indicativa sunt HSFL praeexistentis.Haec regio exterioris periferia vehementiae distributionis aegre afficitur, quae formationem HSFL concedit.Ob symmetriam intensionis distributionis hic effectus etiam fit secundum directionem intuens.
Sample calefactio processus formationis LSFL-II pluribus modis afficit.Ex altera parte, augmentum in sample temperantiae \(T_\mathrm{s}\) multo maiorem vim habet in solidificatione et infrigidatione quam in crassitudine stratorum fusilis.Sic liquida interfacies exempli calidi obnoxia est dolori ambienti per longius temporis spatium.Praeterea concretio dilata permittit progressionem complexorum processuum convectivorum, qui mixtionem oxygenii et oxydi cum ferro liquido augent.Id demonstrari potest, comparando crassitudinem straminis oxydatis per diffusionem formatam (\(\Lambda _\mathrm {diss}=\sqrt{D~\times ~t_\mathrm{s}}~\le ~15\) nm) Coagulatio debita tempus est \(t_\mathrm{s}~\le ~200\) ns, et diffusio coefficiens \(D~\le\) 10\(^{-5}\) cm\(^ 2 \ )/ s) Insigniter crassitudo superior observata vel requiritur in formatione LSFL-II.Ex altera parte, calefacere formationem HSFL etiam afficit et inde obiecta dispersa ad transitum in modum intensionis LSFL-II d-typi requiruntur.Revelatio nanovoidum infra superficiem deprehensorum implicationem in formatione HSFL39 insinuat.Hi defectus electromagneticae originis HSFL repraesentare possunt propter intensionem periodicam frequentiam debitam altam exemplaria 14,17,19,29.Modi autem intensionis isti generati magis uniformes sunt cum magno numero nanovoidum19.Ita ratio incidentiae auctae HSFL explicari potest per mutationem dynamicorum defectuum cristallini ut \(T_\mathrm{s}\) auget.
Pii recenter ostensum est ratem refrigerantem clavem esse parametrum ad supersaturationem interstitialem intrinsecam et sic ad cumulum defectuum puncti cum formatione dislocationis 40, 41.dynamicae simulationes dynamicae metallorum purorum ostenderunt vacationes supersaturare in celeri recrystallizatione, ac proinde coacervatio vacationum in metallis simili modo procedit 42, 43, 44..Recentes praeterea studia experimentalia argenti in mechanismum formationis vacui et racemi posuerunt ob cumulum defectuum puncti 45 .Augmentum igitur in temperie sample \(T_\mathrm{s}\) ac proinde diminutio in rate refrigerandi formationem vacui, quae sunt nuclei HSFL, afficere potest.
Si vacationes sunt necessariae praecursores ad cavitates, ac proinde HSFL, temperatura sample \(T_s\) duos effectus habere debet.Ex altera parte, \(T_s) afficit recrystallizationem rate et, consequenter, defectus puncti retrahitur (contentio vacante) in crystallo adulto.E contra, etiam afficit rate refrigerationem post solidificationem, per quod afficit diffusionem puncti defectus in crystallo 40,41.Praeterea rate solidificatio ab orientatione crystallographica dependet et sic valde anisotropica est, sicut diffusio defectuum puncti 42,43.Secundum hanc praemissam, ob anisotropicam materiae responsionem, lucis et materiae commercium fit anisotropica, quae rursus amplificat hanc periodicam deterministicam emissionem industriae.Ad materias polycrystallinas, haec morum magnitudine unius grani circumscribi potest.Re vera, formatio LIPSUM pendentem frumenti orientationis 46,47 demonstratum est.Effectus ergo caliditatis specimen (T_s\) in rate crystallizationis non tam validus esse potest quam effectus orientationis frumenti.Ita diversa orientatio crystallographica diversorum granorum explicationem potentialem praebet pro incremento in evacuationibus et aggregatione HSFL vel LSFL-II, respective.
Ad evidentiam initialem huius hypothesis indicia, rudia exempla adumbrata sunt ut granum formationis proximae superficiei patefaciat.Comparatio granorum in ficulnea.S3 in materia additamento ostenditur.Praeterea LSFL-I et LSFL-II apparuerunt in coetibus in exemplis calefactis.Magnitudo et geometria horum botri respondent grano.
Porro HSFL nonnisi in angusto ambitu humilibus densitatibus fluxu ob convectivam originis occurrit 19, 29,48.Ergo, in experimentis, hoc probabiliter tantum contingit in periferia trabes.Ergo HSFL in superficiebus non oxidizatis vel debiliter oxidizatis formato, quae apparebat cum fractiones oxydi tractatae et increati exempla comparans (vide tabula reftab: exempli gratia).Hoc confirmat assumptionem laser oxydatum stratum maxime inductum.
Cum formatio Lipsis proprie dependeat a numero pulsuum ob opiniones inter-pulsus, HSFLs restitui potest maioribus structurae sicut pulsus aliudque auget19.Minus regularis HSFL consequitur in intensio minus ordinario exemplaris (d-modus) pro formatione LSFL-II requisiti.Ergo, ut supra \(o_\mathrm{p}\) crescit (vide Fig. 1 ex de), regularitas decrescit LSFL-II.
Hoc studium investigavit effectum temperaturae subiectae in superficie morphologiae laseris structae Dlip ferrum immaculatum tractatum.Inventum est calefacere subiectum ab 21 ad 250°C decrescere in ablationem profunditatis ab 1.75 ad 0.87 µm in polarizatione et ab 2.33 ad 1.06 µm in p-polarizatione.Haec diminutio ob mutationem generis in LIPSS ab LSFL-I ad LSFL-II, quae cum superficiei oxydi oxydati in altiori temperatura exempli coniungitur coniungitur.Praeterea LSFL-II augere limen fluxum ob oxidationem augendam.Ponitur in hac technologica systemate magno venarum insitatione, mediocris energiae densitatis, ac repetitionis mediocris, eventum LSFL-II determinari etiam per mutationem dynamicorum dislocationis causarum specimen calefactionis.aggregatio LSFL-II hypothesizata est propter frumenti orientationis-dependens formationem nanovoideam, ducens HSFL ut praecursorem ad LSFL-II.Praeterea influentia directionis polarizationis in periodum structurae ac sedis periodi structuralis inspicitur.Evenit ut p-polarizationem efficaciorem esse ad processum DLIP secundum ablationem profunditatis.Super, hoc studium detegit modum parametri processui moderandi et optimize profunditatem DLIP ablationem ad formas superficies creandi nativus.Denique transitus ab LSFL-I ad LSFL-II totus calor eiectus est et parva rate aucta repetitio expectatur constanti pulsum aliudque ob auctum calorem aedificationis 24 .Quae omnia ad exspectationem provocationem pertinentes processus DLIP dilatandi, exempli gratia per usum systematum polygonalium perscrutatio 49 .Ad æstus ædificationem obscuratis, hoc consilium sequi potest: ut quam maxime scanner intuens celeritatem polygonalis, adhibita mole majoris maculae laseris, orthogonalis ad directionem intuens, et ablatione optimal utens.fluence 28. Praeterea hae notiones permittunt creationem complexi topographiae hierarchicae ad provectae superficiem functionisationi utens DIP.
In hoc studio bracteae ferro inactae electropolitae (X5CrNi18-10, 1.4301, AISI 304) 0,8 mm crassae adhibitae sunt.Ut quoslibet contaminantes e superficie removerent, exempla ethanolo ante tractationem laser (absolute concentratio ethanol) 99.9%) abluta sunt.
DLIP occasus ostenditur in Figura 4. Exemplaria fabricata sunt utens systematis DLIP instructum cum 12 ps ultrashort pulsorum cum fonte laseris adaequationis 532 um et maximi repetitionis 50 MHz.Distributio trabeae energiae spatialis est Gaussian.Optica specialiter designata praebent figuram interferometricam duplicem trabem ad structuras lineares in sample creandas.Lens cum arx longitudine 100 mm superimponit duos radios laser additos in superficie ad angulum fixum 6.8\(^^circ\), quod dat spatialem circiter 4.5 µm.Plura in paroecia experimentali alibi50 inveniuntur.
Antequam laser processui, specimen in catino quodam temperato ponitur.Temperatura laminae calefactionis posita est sub 21 et 250°C.In omnibus experimentis, gagates transversus aeris compressi adhibita cum artificio exhausto ne pulvis in optica depositione.An x, y systematis scaenicae in structuram positis ponatur specimen.
Celeritas systematis scaenicae positionis variabatur ab 66 ad 200 mm/s ad obtinendum aliudque inter pulsus 99.0 ad 99.67 respectively.In omnibus casibus, repetitio rate certa in 200 kHz erat, et potestas mediocris erat 4 W, quae energiam per pulsum 20 μJ dabat.Trabes diametri in experimento DLIP circa 100 µm adhibita est, et inde apicem energiae laseris densitas est 0.5 J/cm\(^{2}\).Tota vis areae per unitatem dimissa est apicem cumulativum fluentii respondens 50 J/cm\(^2\) pro \(o_{\mathrm {p}}\) = 99.0 \(\%\), 100 J/cm \(^2\) pro \(o_{\mathrm{p))\)=99.5\(\%\) et 150 J/cm\(^2\) pro \(o_{\mathrm{p}}\ ) = 99.67 \(\%\).Utere laminam \(\lambda\)/2 mutando polarizationem trabis laseris.Pro singulis parametris adhibitis, area circiter 35 5 mm\(^{2}\) in sample texta est.Omnia experimenta structa sub condicionibus ambientibus deducebantur ut applicabilitas industriae caveatur.
morphologia exemplorum examinata est utens microscopio confocali cum 50x magnificatione et optica et verticali resolutione 170 um et 3um, respective.Notitia topographica collecta tunc aestimata est programmatis analyseos superficiei utens.Extract profiles de terra data secundum ISO 1661051.
Exempla etiam propria sunt utentes microscopii electronico scandentis in intentione accelerans 6.0 kV.Compositio chemica superficiei exemplorum aestimata est utens industria spectroscopio-dispersive X-radii (EDS) affectum in intentione accelerans 15 kV.Praeterea microscopio optica cum 50x obiectivo adhibita est ad morphologiam granuariam microstructuram exemplorum determinare. Antea exempla in constanti temperie 50 \(^\circ\)C signata erant quinque minuta in macula ferro immaculata cum acido hydrochlorico et acido nitrico concentu 15-20 \(\%\) et 1\( -<\)5\(\%\) respectively. Antea exempla in constanti temperie 50 \(^\circ\)C signata erant quinque minuta in macula ferro immaculata cum acido hydrochlorico et acido nitrico concentu 15-20 \(\%\) et 1\( -<\)5\(\%\) respectively. еред этим образцы травили при постоянной температуре 50 \(^\circ\)С в течение пяти инут в краске ивиз нестоке ивиз нестоке ивиз неноке ивиз нестие пяти инут. отной кислотами концентрацией 15-20 \(\%\) и 1\(-<\)5\( \%\) соответственно. Ante hoc, exempla in constanti temperie 50 \(^\circ\)C signata quinque minuta in ferro immaculato pingunt cum acidis hydrochloricis et nitricis cum collatione 15-20 \(\%\) et 1\( -<\)5\(\%\) respectively.50 \(^\circ\)C 15-20 \(\%\) 1\(-<\)5 \ (\%\)，分别。50\(^\circ\)C(\%\)，分别。Ante hoc exempla quinque minuta ad constantem temperiem 50 \(^\circ\)C receptata sunt in solutione inficiens pro ferro immaculato cum acidarum hydrochloricis et nitricis 15-20 \(\%\) et 1 concentu. \.(-<\)5 соответственно. (-<\)5\ (\%\) respectively.
Schematica diagramma experimentalem habeat in duobus trabi DLIP setup, inter (1) trabem laseris, (2) a \(\lambda\)/2 lamella, (3) caput Dlip cum quadam configuratione optica, (4. ) lamina calida, (5) transversim fluidum, (6) x, y vestigia positio et (7) specimina chalybis immaculata.Duae trabes superimpositae, sinistro rubrae circundatae, structuras lineares in specimen in angulos \(2\) angulos (including tam s- quam p-polarizationem) efficiunt.
Datae usitatae et/vel enucleatae in studio hodierno praesto sunt ab auctoribus respectivis ad rationabilem petitionem.
Post tempus: Jan-07-2023